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Tiempo solar medio (TSM): es el tiempo medido sobre la referencia del día solar medio, que es un promedio anual del día solar verdadero y equivale a 86.400 segundos. Coincide con el tiempo civil (TC), o tiempo local medio.

La diferencia entre el tiempo solar verdadero (TSV) y el tiempo solar medio (TSM) se denomina ecuación de tiempo (ET), y se calcula con la siguiente expresión:

Donde ET se obtiene en horas, y _ es el ángulo diario referido a la posición de la Tierra en el plano de la eclíptica, que se determina a partir de:

El tiempo universal (TU) es el tiempo referido al meridiano de Greenwich (longitud 0). En la península ibérica TU y TC coinciden.

El tiempo oficial (TO) es el que viene dado por los husos horarios. El globo terráqueo se halla dividido en husos o zonas horarias de 15 (360/24 horas= 15 por hora) que permiten sincronizar los relojes de una determinada región. Aunque en teoría la hora oficial tendría que ser igual a la hora civil del meridiano central del huso correspondiente, en la práctica cada país establece un tiempo oficial de acuerdo a criterios de comodidad, con lo cual los usos adoptan formas complejas, siguiendo las fronteras de los países.

La relación entre TO y TSV es la siguiente:

Donde: ε es la corrección de invierno (ε = 1 hora, de noviembre a marzo), o la de verano (ε = 2 horas, de abril a octubre);

λ_m la longitud del meridiano de referencia, que es Greenwich (λ_m = 0);

λ la longitud del lugar. Al Este de Greenwich es negativa, al Oeste de Greenwich es positiva.

2.4.3 Ángulos relativos a superficies inclinadas

Las superficies captadoras de energía solar deben interceptar la radiación tan perpendicularmente como sea posible. Por tanto, dichas superficies deberán inclinarse un cierto ángulo respecto del plano horizontal, y a su vez, deberán estar orientadas lo más meridionalmente posible mirando hacia el sur. Para poder calcular la energía que recibirá un captador, es necesario conocer el ángulo de incidencia de los rayos solares.

La posición del Sol se establece a partir de la altura (α_s) y el azimut solar (γ_s). La orientación del captador queda definido a través de su ángulo azimutal (γ_c), que será positivo hacia el Este y negativo hacia el Oeste, y su inclinación (β) respecto del plano horizontal. En la figura 2.12 se muestran los ángulos más significativos.

Figura 2.12 . Ángulos relativos a superficies inclinadas.

El ángulo de incidencia de la radiación solar (θ) puede expresarse en función del resto de ángulos a través de la siguiente expresión:

En algunos casos concretos esta expresión puede simplificarse:

2.5 Irradiación solar extraterrestre

Para determinar la irradiancia extraterrestre sobre una superficie horizontal (I_e):

La constante solar varía ligeramente a lo largo del año debido a la pequeña excentricidad de la órbita terrestre. Esta variación puede determinarse a partir de la siguiente expresión:

Donde: I_n es la irradiancia extraterrestre para un día n del año (W/m²);

I_cs la constante solar (1.367 W/m²);

N el día del año, empezando a contar desde el 1 de Enero y considerando que Febrero tiene 28 días, siendo n = 365 el día 31 de Diciembre.

Sustituyendo la ecuación (2.16) en (2.15):

La irradiación solar extraterrestre diaria sobre una superficie horizontal (H_e) se obtiene integrando la expresión anterior entre - ω_s y + ωs (salida y puesta de sol):

En muchas ocasiones interesa calcular el valor medio mensual de la irradiación solar extraterrestre diaria sobre una superficie horizontal (). Se puede hacer básicamente de dos maneras:

1) Sumando los valores diarios y calculando el valor medio mensual.

2) Calculando la irradiación solar extraterrestre de un día tipo de aquel mes. La irradiación solar del día tipo se considera aproximadamente igual al valor medio de la irradiación solar diaria del mes. En la tabla 2.3 se muestran los días tipo para cada mes.

Mes	Día del año (n)	Fecha
Enero	17	17 de Enero
Febrero	47	16 de Febrero
Marzo	75	16 de Marzo
Abril	105	15 de Abril
Mayo	135	15 de Mayo
Junio	162	11 de Junio
Julio	198	17 de Julio
Agosto	228	16 de Agosto
Septiembre	258	15 de Septiembre
Octubre	288	15 de Octubre
Noviembre	318	14 de Noviembre
Diciembre	344	10 de Diciembre

Tabla 2.3. Días tipo.

2.6 Irradiación solar terrestre

La radiación solar total que incide sobre una superficie terrestre puede descomponerse en tres componentes: directa, difusa y reflejada.

Radiación directa: como su nombre indica, es la que llega directamente del Sol sin cambios de dirección.

Radiación difusa: los componentes de la atmósfera de menor tamaño (las moléculas que componen el aire, el vapor de agua y el polvo en suspensión) provocan cambios en la dirección de la radiación, originando la radiación difusa que llega desde toda la bóveda celeste.

Radiación reflejada: procede del suelo, debida a la reflexión de las componentes directa y difusa en montañas, lagos, edificios, etc.

Generalmente la radiación reflejada es pequeña en comparación con las otras dos.

Las estaciones de medida determinan la radiación diaria que incide sobre una superficie horizontal emplazada en aquella zona. Por tanto, si se trata de una superficie inclinada tendrán que realizarse una serie de cálculos que se detallan a continuación.

El valor medio mensual de la irradiación total diaria sobre una superficie inclinada puede expresarse de la siguiente forma:

Donde: es el valor medio mensual de la irradiación directa diaria sobre el suelo;

el valor medio mensual de la irradiación directa difusa sobre el suelo;

el valor medio mensual de la irradiación total diaria sobre el suelo (se obtiene de tablas de radiación);

el cociente entre el valor medio mensual de la irradiación directa diaria sobre una superficie inclinada y el valor medio mensual de la irradiación directa diaria sobre el suelo;

P la reflectancia del suelo (valor comprendido entre 0,2 y 0,7).

es difícil de calcular porque depende de las condiciones meteorológicas, pero puede obtenerse a partir de la correlación de Liu y Jordan:

se denomina índice de nebulosidad, y se expresa como:

Donde se calcula según lo explicado en el apartado anterior.

Por otro lado, se puede aproximar con el valor que tendría si se tratara de superficies extraterrestres, a partir de la siguiente expresión:

Donde ω_s es el ángulo horario de la puesta de sol para una superficie inclinada, que viene dado por:

Donde ω_s se determina a partir de la ecuación (2.5).

2.7 Medición de la radiación solar

Para poder utilizar correctamente la energía solar es necesario conocer la radiación total, directa y difusa sobre superficies horizontales o inclinadas con un determinado ángulo respecto a la horizontal. Los instrumentos de medición empleados son el piranómetro, el pirheliómetro, el heliógrafo y la célula solar calibrada.

Piranómetro. Se emplea para medir la irradiancia total, directa y difusa. Los más habituales se basan en tecnologías termoeléctricas. El piranómetro de Kipp y Zonen (figura 2.13) está constituido por una pila termoeléctrica contenida en un alojamiento con dos hemiesferas de cristal. La pila termoeléctrica está constituida por una serie de termopares colocados horizontalmente, cuyos extremos están soldados con unas barras de cobre verticales solidarias a una placa de latón maciza. El conjunto está pintado con un barniz negro para absorber la radiación. El flujo de calor originado por la radiación se transmite a la termopila, generándose una tensión eléctrica proporcional a la diferencia de temperatura entre los metales de los termopares. Para medir la radiación difusa es necesario tapar el sensor de radiación directa mediante una pantalla parasol, midiendo entonces la irradiancia solar difusa (piranómetro de difusa).

Figura 2.13. Piranómetro Kipp & Zonen CM-21.

Pirheliómetro. Sirve para medir la irradiancia solar directa (figura 2.14). Requiere que esté constantemente orientado hacia el Sol usando un dispositivo auxiliar. Mide únicamente la radiación del disco solar y de una corona circular del cielo.

Figura 2.14. Pirheliómetro Kipp.

Heliógrafo. Se utiliza para medir la duración de la luz solar, es decir, el tiempo durante el cual la radiación solar directa es superior a un cierto umbral (figura 2.15). El más habitual es el heliógrafo Campbell-Stokes. Consiste en una bola de vidrio macizo que actúa como lente y concentra los rayos solares sobre una cartulina que se va quemando poco a poco. La longitud de los diversos tramos marcados en la cartulina determina las horas de insolación efectivas.

Figura 2.15. Heliógrafo Campbell-Stokes.

Célula solar calibrada. Conectando una célula solar fotovoltaica calibrada a un galvanómetro, a un medidor analógico o a un data logger, se puede medir la corriente que genera la célula fotovoltaica. Al ser proporcional la intensidad generada con la radiación solar incidente, puede determinarse la irradiancia solar instantánea. Una vez realizado el montaje que se muestra en la figura 2.16, deberá exponerse directamente al Sol y ajustarlo de la siguiente manera: establecer 1.000 W/m2 como valor de fondo de escala, modificando los valores de la escala graduada que exista en el medidor de origen; repartir los valores de de radiación hasta llegar a 0 en el origen; colocar el medidor con la célula perpendicularmente a la radiación solar; medir la intensidad que proporciona la célula en aquel instante con un amperímetro; calcular la radiación en función del calibrado de la célula; conectar la célula al circuito de medición; actuar sobre la resistencia variable, ajustando la aguja indicadora en el valor de radiación calculado.

Figura 2.16. Esquema eléctrico del medidor de radiación de célula calibrada.

2.8 Fundamentos físicos del aprovechamiento de la energía solar

2.8.1 El cuerpo negro

La radiación térmica es la emisión de calor, por parte de un cuerpo, en forma ondas electromagnéticas. Dicha radiación es debida a la propia temperatura del cuerpo (T > 0K). Mientras que la transmisión de calor por conducción y convección sólo es posible a través de un medio material, la radiación térmica puede transmitir calor a través de un fluido o del vacío.

Un emisor perfecto o cuerpo negro emite una cantidad de energía radiante de su superficie que viene dada por la ecuación de Steffan-Boltzmann:

Donde: es el calor radiante (W);

σ la constante de Steffan-Boltzmann

A el área de transmisión (m2);

T la temperatura absoluta de la superficie (K).

A efectos prácticos, el Sol se puede considerar como un cuerpo negro que emite energía a una temperatura de unos 6.000K. El concepto de cuerpo negro es una idealización que permite cuantificar el fenómeno de la radiación empleando la ecuación de Steffan-Boltzmann.

Un cuerpo negro es cuerpo ideal capaz de absorber toda la radiación que incide sobre él. A su vez, debido al primer principio de la termodinámica, es necesario que sea un emisor perfecto (en caso contrario se iría calentando paulatinamente). El espectro de emisión de un cuerpo negro sólo depende de su temperatura y es independiente de la naturaleza del cuerpo. Obedece la ley de Planck, que se expresa matemáticamente de la siguiente manera,

Donde: E_b es el poder emisivo espectral o poder emisivo por unidad de longitud (potencia por unidad de superficie y de longitud, W/m³);

c la velocidad de la luz en el vacío (3x10⁸ m/s);

h la constante de Planck (6,626x10^-34 J·s);

λ la longitud de onda (m);

k_B la constante de Boltzmann (1,381x10^-23 J/K);

T la temperatura absoluta del cuerpo (K).

Si se representa gráficamente la ecuación anterior puede verse que cuando la temperatura aumenta, el poder emisivo aumenta, se emite más energía para longitudes de onda corta, y la posición del máximo se desplaza hacia longitudes de onda más cortas (figura 2.17).

Figura 2.17. Representación gráfica de la ley de Plank para distintas temperaturas del cuerpo emisor.

Los cuerpos reales, sin embargo, no son negros. Es decir, absorben y emiten radiación a distintos niveles siempre por debajo del nivel de absorción y emisión del cuerpo negro a la misma temperatura.

2.8.2 Absorbancia

Cuando incide radiación sobre un cuerpo, una parte de la radiación es absorbida y el resto reflejada. La absorbancia (α) es la relación entre la radiación absorbida y la incidente:

Los valores de la absorbancia varían entre 0 y 1, siendo 1 para un cuerpo negro. Los cuerpos reales tienen absorbancias menores que 1. En el caso de una superficie que sea plana o que pueda asimilarse a una superficie más o menos plana, al incidir la radiación solar parte de la radiación se absorbe y la superficie se calienta. El color de la superficie influye en la temperatura que alcanza la superficie.

Superficies idénticas pintadas con colores distintos alcanzarán temperaturas distintas si las exponemos al Sol. De todos los colores, el negro es el que posee una mayor absorbancia, especialmente el color negro mate. Una superficie brillante, como un metal pulido, reflejará la mayor parte de radiación solar incidente, calentándose poco.

2.8.3 Emitancia

La emitancia (ε) de un cuerpo es la relación entre radiación que emite dicho cuerpo y la que emitiría un cuerpo negro a la misma temperatura,

La emitancia, que toma valores comprendidos entre 0 y 1, es un indicador de la capacidad de enfriamiento por radiación de un cuerpo. Suponiendo que tengamos dos cuerpos, con el mismo calor específico y la misma masa, y que ambos se encuentren a la misma temperatura: el cuerpo que tenga una mayor emitancia se enfriará antes, suponiendo que ambos se enfrían únicamente por radiación. Así, si calentamos dos cuerpos iguales de la misma masa y el mismo calor específico a una misma temperatura, y dejamos que se enfríen por radiación, se enfriará antes el que tiene mayor emitancia.

Por tanto, para que el cuerpo alcance temperaturas elevadas serán necesarias una absorbancia elevada y una emitancia reducida. Sin embargo, la absorbancia y la emitancia varían con la longitud de onda de la radiación.

2.8.4 Superficies selectivas

Consideremos una superficie que reciba energía del Sol. La figura 2.18 nos muestra que la superficie recibirá del Sol principalmente radiación visible (entre 0,38 y 0,78 μm, aprox.) e infrarroja cercana (próxima al rojo, entre 0,78 y 2,5 μm aprox.). En cambio, la superficie emitirá radiación infrarroja media y lejana (mayor que 2,5 μm, figura 2.19), suponiendo que pueda estar a unos 80 °C. Por tanto, el comportamiento deseable para la superficie sería que tuviera una elevada absorbancia para la radiación visible e infrarroja cercana, y una reducida emitancia para la infrarroja media y lejana. Este tipo de comportamiento es el que caracteriza a las superficies selectivas.

Figura 2.18. Poder emisivo del Sol (T= 6000 K).

Figura 2.19. Poder emisivo de un cuerpo a 353 K.

La relación entre la absorbancia y la emitancia de una superficie se denomina selectividad:

Por ejemplo, si la absorbancia de una superficie es 0,7 y su emitancia, 0,2, su selectividad será de 0,7/0,2 = 3,5. La selectividad de las superficies no selectivas o normales es igual a la unidad debido a que, en tal caso, absorbancia y emitancia coinciden (ley de Kirchhoff).

Una superficie selectiva suele estar constituida por una placa de metal muy pulido, sobre la que se depositan, por medios mecánicos, químicos o electroestáticos, partículas cuyo tamaño medio es cercano a la longitud de onda de la radiación incidente. Por un lado, estas partículas no pueden emitir radiación cuya longitud de onda sea significativamente mayor que su propio tamaño; por otro, la superficie de metal muy pulido tendrá una emitancia reducida.

La degradación de una superficie selectiva hace que su selectividad disminuya. La disminución de la selectividad puede ocurrir si disminuye la absorbancia, o bien si aumenta la emitancia, aunque lo habitual es que ambas cosas ocurran simultáneamente, con lo que la selectividad disminuye bruscamente. Deberá tenerse en cuenta que un captador solar con una superficie muy selectiva puede comportarse de forma muy distinta al cabo de unos años de funcionamiento.

Como causas que disminuyen el valor de la absorbancia están las siguientes: decoloración del pigmento, alteraciones físicas del pigmento, agrietamiento y/o desprendimiento (especialmente en caso de pinturas), etc.

Tabla 2.4. Selectividades de algunos tratamientos.

CAPÍTULO 3

LAS INSTALACIONES SOLARES TÉRMICAS

3.1 Descripción de una instalación solar térmica

Una instalación solar térmica está constituida por (figura 3.1):

i)el sistema de captación, dotado de uno o más captadores (batería de captadores, campo de captadores), cuya función es transformar la radiación solar incidente en calor, y transferirlo al fluido caloportador;

ii)el sistema de intercambio, en el que el fluido caloportador (circuito primario) cede calor al agua;

iii)el sistema de acumulación, que almacena el agua caliente para su posterior utilización. El sistema de intercambio puede ser independiente del de acumulación, o bien estar integrado con éste;

iv)el sistema auxiliar o de apoyo, cuya función es completar el aporte solar cuando este último no pueda satisfacer la demanda;

v)el circuito hidráulico, encargado de interconectar todos los elementos adecuadamente para que el agua caliente llegue hasta los puntos de consumo. Está constituido por tuberías, válvulas, purgadores, bombas, vasos de expansión y otros accesorios;

vi)el sistema de control, encargado de asegurar el correcto funcionamiento de la instalación.

Figura 3.1. Sistemas que constituyen una instalación solar térmica.

El circuito hidráulico puede dividirse a su vez en:

Circuito primario. Circuito en el cual el fluido caloportador recoge la energía térmica producida y la transmite.

Circuito secundario. Circuito en el que se recoge la energía transferida del circuito primario para ser distribuida a los puntos de consumo.

Circuito de consumo. Circuito por el que circula el agua de consumo.

3.2 Clasificación de las instalaciones solares térmicas

Habitualmente las instalaciones solares térmicas se clasifican según los siguientes criterios:

i)el principio de circulación;

ii)el sistema de expansión;

iii)el sistema de intercambio;

iv)el sistema de energía auxiliar o de apoyo;

v)la aplicación.

3.2.1 Clasificación según el principio de circulación

Según la forma como circule el fluido caloportador desde el captador hasta el acumulador, debe distinguirse entre instalaciones con circulación natural e instalaciones con circulación forzada.

Instalaciones con circulación natural (circulación por termosifón): el fluido que circula por dentro del captador entra por la parte inferior y se calienta por efecto de la radiación solar incidente, disminuyendo su densidad. Esto provoca un movimiento ascendente del fluido, que sale del captador por la parte superior y llega al acumulador, donde entrega todo el calor absorbido en el captador (figuras 3.2 y 3.3). Al enfriarse, su densidad aumenta, sale del acumulador y vuelve a entrar en el captador, cerrándose el circuito. La velocidad de circulación depende de la diferencia de temperaturas entre el captador y el acumulador. Se trata, generalmente, de sistemas muy compactos en los que captador y acumulador forman una unidad.

Figura 3.2. Circulación natural (termosifón).

Figura 3.3. Instalación con circulación natural (Fuente: Salvador Escoda).

Instalaciones con circulación forzada: una bomba se encarga de hacer circular el fluido caloportador (figura 3.4). La bomba debe colocarse entre el acumulador y los captadores, es decir, en el tramo frío del circuito primario. Es necesario instalar antes de la bomba un vaso de expansión. Una ventaja importante de este sistema respecto al de circulación natural es que los captadores pueden situarse a una cierta distancia del acumulador. Este es el sistema más adecuado para conseguir grandes volúmenes de agua caliente y/o temperaturas más altas.

Figura 3.4. Circulación forzada.

3.2.2 Clasificación según el sistema de expansión

Las instalaciones solares térmicas deben disponer de un sistema de expansión que absorba las variaciones de volumen del fluido caloportador debidas a las variaciones de temperatura a las que está sometido. Según el tipo de sistema de expansión empleado puede distinguirse entre sistemas abiertos y cerrados.

Sistema abierto: el fluido del circuito primario está en contacto con la atmósfera (figura 3.5). El vaso del circuito primario debe instalarse a una altura superior a la del punto más alto del circuito primario (figura 3.6).

Figura 3.5. Vaso de expansión abierto.

Figura 3.6. Instalación del vaso de expansión abierto (circuito primario abierto).

Sistema cerrado: el fluido del circuito primario no está en contacto con la atmósfera (figura 3.7). El vaso de expansión tiene una membrana elástica que lo separa en dos mitades. En una de ellas se encuentra el fluido del circuito primario, y en la otra existe gas (p. ej. aire) a una cierta presión. Cuando la temperatura del fluido del circuito primario aumenta, también lo hace el volumen que éste ocupa (la densidad del fluido disminuye); por tanto, la presión aumenta. La presión ejercida por el fluido deforma la membrana, con lo que se comprime el gas y el fluido del circuito entra dentro del vaso. Cuando la temperatura del fluido caloportador disminuye, el volumen y la presión también disminuyen, y la contrapresión ejercida por el gas empuja el fluido por medio de la membrana hacia el circuito. La conexión del vaso al circuito primario se realiza siempre desde arriba, es decir, con el vaso hacia abajo, con el fin de aumentar la duración de la membrana o diafragma (figura 3.8).

Figura 3.7. Vaso de expansión cerrado.

Figura 3.8. Instalación del vaso de expansión cerrado (circuito primario cerrado).

3.2.3 Clasificación según el sistema de intercambio

Los componentes más importantes de un sistema solar térmico son los captadores solares y los acumuladores. Según la forma de conectar ambos elementos se puede distinguir entre sistemas directos y sistemas indirectos.

Sistemas directos: no existe intercambiador de calor, es decir, el agua de consumo es la misma que circula por los captadores (figura 3.9). Si el acumulador se coloca a una cierta altura por encima del captador, se establecerá una circulación de agua por efecto termosifón y no será necesario utilizar bomba. Evidentemente, en estos sistemas sólo puede utilizarse agua como fluido caloportador, y no se le puede añadir ningún aditivo como, por ejemplo, anticongelante. La calidad del agua de suministro es otro factor a tener en cuenta: no podrá utilizarse este sistema en aquellas zonas en las que el agua sea dura o sucia. El agua de suministro, además, acostumbra a tener un alto contenido de aire disuelto. Siendo el oxígeno el máximo responsable de la corrosión, en este tipo de sistemas el riesgo de corrosión será mayor que en los indirectos, debido a que el oxígeno se irá renovando continuamente al entrar con el agua de la red. En nuestras latitudes este sistema sólo se utiliza en la climatización de piscinas.

El CTE [1] prohíbe de forma expresa los sistemas directos (apartado 3.2.2. Condiciones Generales):

…2 Las instalaciones se realizarán con un circuito primario y un circuito secundario independientes, con producto químico anticongelante, evitándose cualquier tipo de mezcla de los distintos fluidos que pueden operar en la instalación.

Por tanto sólo se aceptarán instalaciones con sistema indirecto.

Figura 3.9. Sistema directo.

Sistemas indirectos: existen dos circuitos independientes, el circuito primario y el circuito secundario (figura 3.10). El circuito primario entrega calor al secundario a través de un intercambiador. Como que el circuito de agua de consumo es independiente del primario, puede utilizarse agua con anticongelante u otros fluidos caloportadores que tienen mejores propiedades termofísicas y permiten aumentar el rendimiento del sistema. La presión de trabajo en el circuito primario es inferior a la del secundario para evitar la contaminación del agua de consumo en caso de producirse fugas. Existen dos tipos de sistemas indirectos: con intercambiador interno (instalaciones con el intercambiador de calor ubicado dentro del acumulador solar) y con intercambiador externo (instalaciones con el intercambiador de calor independiente del acumulador).

Figura 3.10. Sistema indirecto.

3.2.4 Clasificación según el sistema auxiliar

Según la forma de integrar o conectar el sistema de aporte de energía auxiliar con la instalación solar, las instalaciones se pueden clasificar de la siguiente forma:

Sistema de energía auxiliar en acumulador secundario individual (figura 3.11).

Sistema de energía auxiliar en acumulador secundario centralizado (figura 3.12).

Sistema de energía auxiliar en acumuladores secundarios distribuidos (figura 3.13).

Sistema de energía auxiliar en línea centralizado (figuras 3.14 y 3.15).

Sistema de energía auxiliar en línea distribuido (figura 3.16).

Los sistemas de energía auxiliar en el acumulador solar no se han mencionado porque el CTE no los permite.

Figura 3.11. Sistema auxiliar en acumulador secundario individual.

Figura 3.12. Sistema auxiliar en acumulador secundario centralizado.

Figura 3.13. Sistema auxiliar en acumuladores secundarios distribuidos.

Figura 3.14. Sistema auxiliar en línea centralizado.

Figura 3.15. Sistema auxiliar en línea centralizado.

Figura 3.16. Sistema auxiliar en línea distribuido.

3.2.5 Clasificación según la aplicación

Instalaciones para producción de agua caliente sanitaria (ACS).

Instalaciones para climatización de piscinas.

Instalaciones para calefacción.

Instalaciones para refrigeración.

Instalaciones de uso combinado.

Instalaciones de precalentamiento.

Instalaciones para usos industriales.

Las tablas 3.1 a 3.5 muestran a título orientativo distintas configuraciones de instalaciones según el tipo de aplicación. Sin embargo, no son las únicas posibles; existen muchas otras, algunas de las cuales son combinaciones de las aquí mostradas, obtenidas del Pliego de Condiciones Técnicas del IDAE [3].